{"created":"2023-06-20T13:20:13.493514+00:00","id":229,"links":{},"metadata":{"_buckets":{"deposit":"b1cd424f-71ae-42e0-b23f-33d98aafbe0e"},"_deposit":{"created_by":1,"id":"229","owners":[1],"pid":{"revision_id":0,"type":"depid","value":"229"},"status":"published"},"_oai":{"id":"oai:ir.soken.ac.jp:00000229","sets":["2:427:9"]},"author_link":["7855","7853","7854"],"item_1_creator_2":{"attribute_name":"著者名","attribute_type":"creator","attribute_value_mlt":[{"creatorNames":[{"creatorName":"岡, 芳美"}],"nameIdentifiers":[{"nameIdentifier":"7853","nameIdentifierScheme":"WEKO"}]}]},"item_1_creator_3":{"attribute_name":"フリガナ","attribute_type":"creator","attribute_value_mlt":[{"creatorNames":[{"creatorName":"オカ, 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\n　第2章では合成と構造について述べた。3核錯体[Co<SUB>3</SUB>(phcina)<SUB>6</SUB>(quin)<SUB>2</SUB>](1)、2種類 6核錯体[Co<SUB>6</SUB>(OH)<SUB>2</SUB>(phcina)<SUB>10</SUB>](2)と[Co<SUB>6</SUB>(OH)<SUB>2</SUB>(phcina)<SUB>10</SUB>(phcinaH)<SUB>2</SUB>(actn)<SUB>2</SUB>](3)、3種類の1次元錯体、[Co(phcina)<SUB>2</SUB>](4)、[Co<SUB>2</SUB>(OH)(phcina)<SUB>3</SUB>(H<SUB>2</SUB>O)](5)、[Co<SUB>4</SUB>(OH)<SUB>2</SUB>(phcina)<SUB>6</SUB>(H<SUB>2</SUB>O)<SUB>4</SUB>]・2H<SUB>2</SUB>O(6)(quin = quinoline)について述べた。1次元錯体4は交互鎖構造を取るのに対し、5及び6は2重鎖構造を取っている。これらのモデル図を以下に示した。\n\n　　モデル図省略\n\n　第3章では磁気物性について述べ、構造を考慮に入れた考察を行った。3核錯体1は基底状態S = 9/2をとっている。さらに、磁化率の温度変化について、オクタヘドラル構造を持つCo<SUP>II</SUP>(HS)の軌道角運動量を考慮したLinesのモデルに基づいたフイッテイングを行い、J/k<SUB>B</SUB>：17K、J’/k<SUB>B</SUB>=2Kと求まり、クラスター内及びクラスター間に強磁性的相互作用が働いていることがわかった。2及び3は構造から、すべてCo<SUP>II</SUP>(HS)の6核錯体であり、磁化の磁場依存からS = 3に近い状態をとっている。化合物2についてはJ<SUB>1</SUB>/k<SUB>B</SUB>～5K、J<SUB>2</SUB>/k<SUB>B</SUB> = 30K、J<SUB>3</SUB>/k<SUB>B</SUB> = -90K、化合物3についてはJ<SUB>1</SUB>/k<SUB>B</SUB>～0 K、J<SUB>2</SUB>/k<SUB>B</SUB> = 40K、J<SUB>3</SUB>/k<SUB>B</SUB> = -90Kと求まり、スピンフラストレーションの可能性を持つことがわかった。1次元錯体4と5はそれぞれT<SUB>N</SUB>=20K、T<SUB>N</SUB>=25Kの反強磁性体であり、4について1次元イジングモデルを用いてJ/k<SUB>B</SUB> = -52Kを得た。<br />　2重鎮構造を持つ6はメタ磁性を示し、1次元鎖方向、b軸方向が磁化容易軸となっている。6には配位環境の異なる2種類のCo<SUP>II</SUP>(HS)が存在し、このgの値が異なる2種のスピンが反強磁性的に相互作用することによって、2重鎮内にフェリ磁性が生じる。また、ゼロ磁場下においては2重鎖間には反強磁性的相互作用が存在し、T<SUB>N</SUB>=5.5Kの反強磁性体であるが、H＞Hc：20 Oeではフェリ磁性へと転移を示す。この臨界磁場から鎖間(J’)と鎖内(J)の交換相互作用の比はJ’/J～10<SUP>-5</SUP>と与えられ、2重鎖同士は広い温度領域において磁気的に十分孤立しているとみなせる。ゼロ磁場下における交流磁化率は4K付近に周波数依存を示すピークを持ち、反強磁性状態での磁壁の移動による磁気緩和現象が観測された。アレニウス則を用いることにより、エネルギー障壁及び緩和時間は、//b方向についてE<SUB>a</SUB>/k<SUB>B</SUB>=64K、τ<SUB>o</SUB> = 1.9×10<SUP>-11</SUP>s、⊥b方向についてE<SUB>a</SUB>/k<SUB>B</SUB> = 89K、τ<SUB>o</SUB> = 1.8×10<SUP>-11</SUP>sと求まった。さらに、30 Oeの正磁場を印加したときも同様にフェリ磁性状態での磁壁の移動による磁気緩和現象が観測され、E<SUB>a</SUB>/k<SUB>B</SUB>=27K、τ<SUB>o</SUB>= 3.1×10<SUP>-7</SUP>s(//b方向)、E<SUB>a</SUB>/k<SUB>B</SUB>=176K、τ<SUB>o</SUB>=1.7×10<SUP>-19</SUP>s(⊥b方向)を得た。このことは、1次元鎖方向の交換相互作用が2重鎮間と比較して大きいため、磁壁の移動が若干起こりやすく、フェリ磁性状態では1次元鎖方向に磁区が成長していく様子を示していると考えられる。\n　第4章では、α-フェニルケイ皮酸(phcinaH)を用いた6種類の低次元Co(II)錯体の構造-磁性の関係についてまとめた。本研究では同じ配位子phcinaを有する6種類の錯体について理論モデルを用いCo<SUP>II</SUP>(HS)錯体の磁性の解析を行い、磁気的相互作用の大きさを見積もった。また、2重鎖構造等の珍しい構造を得ることに成功し、1次元系特有の磁壁の移動がメタ磁性転移前後の両方で観測された従来報告のない例について考察を行った。","subitem_description_type":"Other"}]},"item_1_description_18":{"attribute_name":"フォーマット","attribute_value_mlt":[{"subitem_description":"application/pdf","subitem_description_type":"Other"}]},"item_1_description_7":{"attribute_name":"学位記番号","attribute_value_mlt":[{"subitem_description":"総研大甲第746号","subitem_description_type":"Other"}]},"item_1_select_14":{"attribute_name":"所蔵","attribute_value_mlt":[{"subitem_select_item":"有"}]},"item_1_select_8":{"attribute_name":"研究科","attribute_value_mlt":[{"subitem_select_item":"数物科学研究科"}]},"item_1_select_9":{"attribute_name":"専攻","attribute_value_mlt":[{"subitem_select_item":"07 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