{"created":"2023-06-20T13:22:04.790625+00:00","id":2461,"links":{},"metadata":{"_buckets":{"deposit":"496fd22c-bd9c-4907-90a2-847bae63c0f6"},"_deposit":{"created_by":21,"id":"2461","owners":[21],"pid":{"revision_id":0,"type":"depid","value":"2461"},"status":"published"},"_oai":{"id":"oai:ir.soken.ac.jp:00002461","sets":["2:427:10"]},"author_link":["0","0","0"],"item_1_creator_2":{"attribute_name":"著者名","attribute_type":"creator","attribute_value_mlt":[{"creatorNames":[{"creatorName":"谷川, 貴紀"}],"nameIdentifiers":[{"nameIdentifier":"0","nameIdentifierScheme":"WEKO"}]}]},"item_1_creator_3":{"attribute_name":"フリガナ","attribute_type":"creator","attribute_value_mlt":[{"creatorNames":[{"creatorName":"タニガワ, 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generation)に関するものである。アンジュレータ磁場中で入射されたレーザー光と相互作用することで、レーザー光の波長間隔で電子ビームにエネルギー変調が生じ、これが電子密度変調に変換され、そこからコヒーレント高調波が発生する。CHGは電子蓄積リングにおいて超短パルスで偏光可変な紫外から軟X線領域までの高コヒーレント光を発生することができる手法として今日まで研究されてきた。CHGはマイクロバンチされた電子ビームからのコヒーレントな自発放射光である為、放射スペクトル強度は電子ビーム内の縦方向電子密度分布を直接反映している。高輝度CHGの実現や次世代FEL光源、特にマイクロバンチのオーバーバンチングを巧みに利用したEEHG（eco-enabled harmonic generation）方式の発展的な開発の為にマイクロバンチング過程を理解することが重要であり、この為CHGは強力なツールとなる可能性がある。</br>&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;出願者は、真空紫外（以下、VUV: vacuum ultraviolet）領域までのCHGを観測する為、新規にVUV分光装置の設計及び建設を行った。これを利用しUVSOR-IIにおいて、CHGの系統的な測定を行った。まず、入射レーザー（波長800 nm）の第9次高調波(波長89 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